Éléments du circuit en régime Coutant Alternatif
Maintenant que nous savons représenter une tension ou un courant dans le domaine alternatif, on peut légitimement se demander comment nous l'appliquons aux circuits impliquant les éléments passifs R, L et C.
à faire est de transformer la relation tension-courant du temps
domaine au domaine fréquentiel de chaque élément. Encore une fois, nous supposerons la convention de signe passif.
Nous commençons par la résistance. Si le courant traversant une résistance R est: i = Im cos(ωt+Φ) La tension à ses bornes est donnée par la loi d'Ohm comme:
La forme de représentation complexe de cette tension est: 
Par conséquent:
Pour l'inducteur L, supposons que le courant qui le traverse est i = Im cos(ωt+Φ) La tension aux bornes de l'inducteur est: 
Rappelons que -sin(A) = cos(A+90°) nous pouvons écrire le
tension comme:
qui se transforme en forme complexe (polaire) : 
mais : 
et 
Donc: 
montrant que la tension a une magnitude de ωLImet une phase de Φ + 90°.
La tension et le courant sont 90° déphasés. Plus précisément, le
le courant est en retard sur la tension de 90°.
La figure 9.11 montre les relations tension-courant pour l'inducteur. La figure 9.12 montre le diagramme de phaseur.
Pour le condensateur C, supposons que la tension à ses bornes est v = Vm cos(ωt+Φ). Le courant traversant le condensateur est: 
En suivant les mêmes étapes que nous avons prises pour l'inducteur ou en appliquant l'Eq. (9. 27) sur l'Eq. (9.36), 
on obtient : 
montrant que le courant et la tension sont 90° déphasés. Pour être précis, le courant dépasse la tension de 90°. La figure 9.13 montre les relations tension-courant pour le condensateur; La Fig. 9.14 donne le diagramme de phaseur.
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